ESCUELA SUPERIORPOLITÉCNICA DEL LITORAL FACULTAD DE INGENIERÍA EN CIENCIAS DE LA TIERRA “FICT” PROYECTO FINAL DE MECÁNICA DE FLUÍDOS Integrantes: Camila Villacres. Vanessa Franco. John Padilla. Luz Yupa. Profesor: MSc. Romel Erazo. ........-DESARROLLO..5 3.........................................................................................................................................5.............................-Análisis:....................... 2 2...................-Discusión:...-BIBLIOGRAFIA.................................................................................................CONTENIDO 1......................................... 6 3.....................-Consideraciones:.....-PROBLEMA:...............-OBJETIVOS ESPECÍFICOS....... 2 2...................................-TEORÍA PARA DESARROLLO DEL PROBLEMA:.........................-DESARROLLO DEL PROBLEMA:.......................-ALGORITMO DEL PROBLEMA.2..................... 12 ....3..........................9 4...............................................................1.......-Propiedades:........5 3................2 3..-OBJETIVO GENERAL...........................2...............3................... 2 3...................................3..............................................................................................3.4..................1..............................................2 3................................................................................-Hipótesis:.......... 5 3...................3........ 12 5.. 6 3................................................................. 5 3...............................1................3.............-INTRODUCCIÓN...................................-CONCLUSIONES.... 8 3......................3.4.................... En la mayoría de las tuberías.-INTRODUCCIÓN El método más común para transportar fluidos de un punto a otro es impulsarlo a través de un sistema de tuberías. El gas debe ser comprimido y tratado para su uso posterior y el líquido formado por petróleo agua y emulsiones debe ser tratado para remover el agua y luego ser bombeado para transportarlo a su destino. requieren de la aplicación de conceptos básicos relacionado con el flujo de fluidos en tuberías en sistemas sencillos y en red de tuberías. cuyo objeto es contrarrestar ésas pérdidas y hacer que el fluido llegue al lugar de destino. el uso de válvulas accesorios y las técnicas necesarias para diseñar y especificar equipos utilizados en operaciones de superficie.1. Esto se toma en cuenta para inferir en el diseño de sistemas hidráulicos. tomando en cuenta todos los parámetros que influyen en él y mediante un algoritmo poder inferir sobre el comportamiento del sistema de tuberías y selección de bombas. Las tuberías de sección circular son las más frecuentes. Los fluidos de un yacimiento de petróleo son transportados a los separadores. donde se separan las fases líquidas y gaseosas. válvulas y unos que otros accesorios. 2 .1.-OBJETIVO GENERAL Analizar la conducta del fluido en el tanque de almacenamiento de agua. Calcular el tiempo que se requiere para vaciar el tanque que está lleno con agua (altura de 2 m) sobre el centro del orificio de borde agudo. 2. Demostrar si el coeficiente de pérdida del orificio provoca un aumento considerable en el tiempo de drenado del tanque. Las resistencias se deben a la fricción que provoca una disminución en la energía del fluido. El manejo de los fluidos en superficie provenientes de un yacimiento de petróleo o gas.-OBJETIVOS ESPECÍFICOS Determinar la velocidad inicial de flujo en el tanque de 3 m de diámetro que inicialmente está lleno con agua. 2. forman parte de una red de flujo que presentan resistencias al paso de un fluido por medio de estas. Los sistemas de tuberías están formados por tramos de tuberías y aditamentos que se alimentan aguas arriba por un depósito o una bomba y descargan aguas abajo libremente a la atmósfera o a otro depósito. ya que esta forma ofrece no sólo mayor resistencia estructural sino también mayor sección transversal para el mismo perímetro exterior que cualquier otra forma. por ejemplo.1. La energía cinética más la energía potencial en cualquier instante de la trayectoria es la misma. en ausencia de rozamientos y sin intervención de ningún trabajo externo.-DESARROLLO 3.-TEORÍA PARA DESARROLLO DEL PROBLEMA: Principio de conservación de la energía El Principio de conservación de la energía indica que la energía no se crea ni se destruye. es decir. sólo se transforma de unas formas en otras. la energía total es la misma antes y después de cada transformación. quiere decir que ha adquirido una energía de algún sitio y que se ha transformado en movimiento. Em=Ec+ Ep Donde Em = energía mecánica total expresada en joules. En estas transformaciones. Esta energía que tiene ahora es una energía potencial o de movimiento. Sustituyendo las expresiones de las energías: Em=1/2mv 2+ mgh . la suma de las energías cinética y potencial permanece constante.3. En el caso de la energía mecánica se puede concluir que. Un coche si está parado y lo ponemos en movimiento. Para calcular la energía cinética de un cuerpo (siempre estará en movimiento) será: . la energía se recuperará íntegramente cuando el cuerpo descienda. Energía Cinética Es la energía que poseen los cuerpos que están en movimiento. la energía total permanece constante. pues en cualquier trabajo que realice un cuerpo contra la fuerza de gravedad de la Tierra. la fuerza gravitacional. Entonces. El teorema de Bernoulli es una forma de expresión de la aplicación de la energía al flujo de fluidos en tubería. y energía potencial elástica. u= 2 + α 2 2 + z 2 +hturbina . lo que posibilita resolver problemas en los que hay pérdida y ganancia de energía. La energía total en un punto cualquiera por encima de un plano horizontal arbitrario. Si ponemos la masa y la velocidad en estas unidades el resultado nos dará la energía en Julios. Ecuación de la Energía Es la extensión de la ecuación de Bernoulli. Energía Potencial Es la energía que mide la capacidad que tiene dicho sistema para realizar un trabajo en función exclusivamente de su posición o configuración. energía potencial electrostática. la ecuación en términos de la carga se convierte en: 2 2 P1 v P v +α 1 1 + z 1+ hbomba. es igual a la suma de la altura geométrica (Energía Potencial). la altura debida a la 4 . Em=Ec+Q Donde Q es ahora el calor disipado al ambiente. fijado como referencia. o como una medida del trabajo que un sistema puede entregar. En este caso la EC disminuye siempre y eventualmente el calor transporta la energía a la atmósfera. objeto o sustancia expresada en Kilogramos y "v" su velocidad en metros/segundo. gravitatoria. Suele abreviarse con la letra o La potencial energía potencial puede presentarse como energía .e + h L ρg 2g ρg 2g Ecuación de Bernoulli La ecuación que es muy importante en la hidrodinámica es la llamada Ecuación de Bernoulli.Ec=1/2mv 2 Donde "m" es la masa del cuerpo. Puede pensarse como la energía almacenada en el sistema. presión (Energía de Presión) y la altura debida a la velocidad (Energía Cinética). . separadas y perfectamente definidas dando la impresión de que se tratara de láminas o capas más o menos paralelas entre sí. Flujo Laminar y Turbulento El flujo laminar se caracteriza porque el movimiento de las partículas del fluido se produce siguiendo trayectorias muy regulares. es decir: H=Z+ P V2 + w 2g Dónde: H = Energía total en un punto Z = Energía Potencial P w = Energía de presión w = Peso Específico del agua 2 V 2g = Energía Cinética g = Aceleración de la gravedad Numero de Reynolds Es un numero adimensional utilizado en mecánica de fluidos. viscosidad y velocidad de un flujo en una expresión adimensional. El número de Reynolds relaciona la densidad. las cuales se deslizan suavemente unas sobre otras. sin que exista mezcla macroscópica o intercambio transversal entre ellas. diseño de reactores y fenómenos de transporte para caracterizar el movimiento de un fluido. el flujo es laminar y si es mayor de 4000 el flujo es turbulento. que se expresa como: ℜ= ρυD μ Dónde: ρ=¿ Densidad del fluido υ=¿ Velocidad característica del fluido D = Diámetro de la tubería donde circula el fluido μ=¿ Viscosidad dinámica del fluido En conductos o tuberías si el número de Reynolds es menor de 2000. La ecuación de Bernoulli queda como: HL= Pérdida de carga V1 .La viscosidad domina el movimiento del fluido. es decir son muy irregulares sin seguir un orden establecido. La caracterización del movimiento debe considerar los efectos de la viscosidad (μ) y de la turbulencia (η). La ecuación de continuidad sigue siendo válida. esto es. donde El flujo turbulento es el más presente en la práctica de ingeniería. de esta manera la presión del fluido tiene que disminuir a lo largo de la tubería horizontal. la ecuación de Bernoulli deber ser modificada para tener en cuenta esta pérdida de energía. las velocidades medias del fluido en dos secciones del mismo diámetro deben ser iguales. V2 = Velocidades medias en las secciones correspondientes del tubo Pérdidas de Energía por Fricción 6 . se hace con: Pérdida de Carga La existencia de la viscosidad implica una pérdida de energía. En este tipo de flujo las partículas del fluido se mueven en trayectorias erráticas. 3.-DESARROLLO DEL PROBLEMA: Para el respectivo desarrollo del problema debemos tomar en cuenta consideraciones..3.70.Un tanque de 3 m de diámetro inicialmente está lleno con agua 2 m sobre el centro de un orificio de borde agudo y 10 cm de diámetro. Si desprecia el efecto del factor de corrección de energía cinética.1. calcule: a) la velocidad inicial de flujo del tanque y b) el tiempo que se requiere para vaciar el tanque. y el orificio drena a la atmósfera. Flujo laminar: Flujo turbulento: 3.3.-PROBLEMA: Problema 8. propiedades y un análisis del mismo.-Consideraciones: . supuestos o hipótesis importantes. La superficie del tanque de agua está abierta a la atmósfera. ¿El coeficiente de pérdida del orificio provoca un aumento considerable en el tiempo de drenado del tanque? 3.2.La ecuación de Darcy marca las pérdidas por fricción H L tanto en régimen laminar como turbulento. 3. Previamente se consideró un sistema abierto. 3.Se considera que un tanque de agua está abierto a la atmósfera e inicialmente se llena con agua.3. y tomamos la dirección positiva de z hacia arriba.3. por lo que el fluido en ambos puntos está abierto a la atmósfera es decir las presiones en ambos puntos son los mismos ( P1 = P2 = Patm ) y que la velocidad del fluido en la superficie libre es muy baja (v 1 ≅ 0) .e + h L (1) ρg 2 g 1 bomba. 2do Hipótesis. No olvidar también considerar que tenemos un orificio de borde agudo en los drenajes de fondo a la atmósfera. A) Para comenzar. la ecuación de energía para un volumen de control entre estos dos puntos (en términos de cargas) se simplifica a: P1 v 21 P2 v 22 +α 1 +z +h = + α 2 + z 2 +hturbina . y el punto 2 la salida del orificio agudo.2. el efecto del factor de corrección de energía cinética es insignificante.-Análisis: Como el sistema es abierto. Como dato adicional del problema se debe analizar si el coeficiente de pérdida del orificio provoca un aumento considerable en el tiempo de drenado del tanque. u ρg 2g Como el flujo es turbulento y tenemos un orificio agudo se encuentra que la perdida de carga es: 8 . Además tomamos el nivel de referencia con respecto a la línea central del orificio ( z 2=0) .3. 3er Hipótesis.-Propiedades: El coeficiente de pérdida es KL = 0. es decir que (α 1=α 2=1) . 3.3. el flujo es turbulento de manera que el valor del coeficiente de pérdida menor puede ser utilizado. el flujo es uniforme e incompresible porque tratamos con un líquido en todo el sistema.-Hipótesis: 1er Hipótesis. en este caso agua. tomamos como punto 1 la superficie libre del depósito.4.5 para una entrada de arista viva. Lo principal en el desarrollo del problema es determinar la velocidad inicial del flujo del tanque y el tiempo necesario para vaciar el agua del depósito. u=0) ¿ éstas es decir y (hturbina .v 22 h L=K L (2) 2g Luego reemplazamos (2) en (1) y esto da: P1 v 21 P2 v 22 v 22 +α 1 + z 1+ hbomba . en general. se puede expresar como: v 2= √ 2 z1 g (4 ) ( α 2+ K L ) z1 Donde es la altura del agua en relación con el centro del orificio en ese momento.e =0) .11 m s .8) (1+0.1) 2g 2g Se despeja la ecuación y resolvemos para v2 : 2 z 1 g=v 22( α 2+ K L ) La velocidad media de descarga a través del orificio en un momento dado. También el sistema que se está analizando no cuenta con la ¿ presencia de alguna bomba o turbina. (v 1 ≅ 0) y que z (¿¿ 2=0) . u= + α 2 + z 2 +hturbina .5) v 2=5.e + K L (3) ρg 2g ρg 2g 2g Después. procedemos a despejar y nos queda: v 22 v 22 z 1=α 2 + KL (3. Evaluando con los valores dados del problema se tiene que la velocidad inicial es: v 2= √ 2(2)(9. previamente se dijo que ( P1 = P2 = Patm ). por ende no existe carga por parte de h (¿¿ bomba . dV = A Tanque (−dz ) ( 9 ) −π D 20 dV = dz (10) 4 Donde dz es el cambio en el nivel del agua en el tanque durante un intervalo de tiempo dt . Igualando las ecuaciones (8) y (10) y resolviendo para el tiempo tenemos: 10 . La tasa de flujo o caudal de agua desde el tanque puede obtenerse multiplicando la velocidad de descarga por el área del orificio. Se debe tener en cuenta que cantidad negativa puesto que la dirección positiva de Por lo tanto. Reemplazando (4) en (5) tenemos: πD V´ = 4 2 √ 2 gz (6) 1+ K L A continuación. para obtener una cantidad positiva para la cantidad de agua descargada.D . y el B) Para esta parte consideremos el diámetro del orificio por diámetro del tanque por D 0 . V´ = A orificio v 2 (5) A El área en el orificio queda π D2 (¿¿ orificio= ) y también 4 ¿ ( α 2=1 ) para el resto del problema. se utiliza (−dz) z dz es una es hacia arriba. la cantidad de agua (volumen que fluye a través del orificio) durante un intervalo de tiempo o diferencial dt es: dV V´ = (7) dt Reemplazando (6) en (7) y despejando dV tenemos: √ π D 2 2 gz dV = dt (8) 4 1+ K L De acuerdo a la conservación de la masa. la ecuación (8) debe ser igual a la (disminución del volumen de agua en el tanque). se saca como producto de la ecuación en el numerador efectiva al momento de integrar: dt= y tener una variable más √ −D20 1+ K L −1 z 2 dz (11. en el tiempo z=z 1 en z=0 tf √ .2) 2 2 g D Con las variables ya separadas se procede a la respectiva integración.4 ) 2g D z tf t=0 1 Finalmente: 2 √ 2 D 0 1+ K L 12 tf= 2 z (11.−π D20 π D2 2 gz dz= dt (11 ) 4 4 1+ K L √ √ −D20 1+ K L dt= 2 dz (11. En los límites se toma en cuenta que.5 2 (2) 2 2(9.7 min el nivel del líquido está y en el tiempo que se demora en descargar el recipiente hasta es el tiempo final tf t=0 .8) (0. Por lo tanto: −D 20 1+ K L 0 −1 ∫ dt = D2 2 g ∫ z 2 dz (11.3) t=0 z= z √ 1 | 0 | −1 +1 −D20 1+ K L |t| = 2 2z 2 (11.5) 2g 1 D Se evalúa con los valores dados del problema: tf= 1 2(3 2) 1+ 0.1) √ t f =704.2 s t f =11.1) 2 gz D z del denominador y del radical para expresarlo Por racionalización. Por lo tanto. sin pérdida =575 s t f . 3. toma el valor de cero en la relación de tiempo de drenaje tf .7−9.6 min Se debe tener en cuenta que el coeficiente de pérdida hace que el tiempo de drenaje del tanque aumente un (11. ¿El coeficiente de pérdida del orificio provoca un aumento considerable en el tiempo de drenado del tanque?') ##SE USA FLOAT PARA DECIMALES .-Discusión: El efecto del coeficiente de pérdida KL en el tiempo de drenaje.4.. sin pérdida = 2 z (12) 2g 1 D √ Se evalúa con los valores dados del problema: 1 2(32 ) 1 t f .1) 2( 9. INT PARA ENTEROS ##Presiones print('considere los siguientes datos a ingresar para resolver el problema') P1=int(input('ingrese presión sometida l entrada deltanque :Pa while P1<0 : ')) 12 .6) ∗100=18 . sin pérdida = (2) 2 2 (0. que es bastante 11. Esto da que para (K L=0) : 2 D20 1 12 t f .81) √ t f .5.70 : Un tanque de 3 m de diámetro inicialmente está lleno con agua 2 m sobre el centro de un orificio de borde agudo y 10 cm de diámetro. y el orificio drena a la atmósfera.7 significativo. calcule: a) la velocidad inicial de flujo del tanque y b) el tiempo que se requiere para vaciar el tanque. La superficie del tanque de agua está abierta a la atmósfera. sin pérdida =9. Si desprecia el efecto del factor de corrección de energía cinética. el coeficiente de pérdida siempre se debe considerar en los procesos de drenaje.3.3.-ALGORITMO DEL PROBLEMA print('PROBLEMA 8. v2 es lo que necesitamos') v1=0 print('v1= '.alpha2) ##cargas print('para las cargas correspondientes tanto de turbina como de bomba depende de lo que establezca el problema en este caso ingrese 0 a Hturbina y Hbomba') Hbomba=int(input('ingrese valor de la carga generada por bomba : m ')) Hturbina=int(input('ingrese valor de la carga generada por turbina: m ')) print('para esta carga se revisa pérdidas de cargas menores la cual el valor para un orificio agudo es de 0.' m/s') ##factores de corrección alpha1=1 alpha2=1 print('alpha1'.. ingréselo!') kl=float(input('ingrese valor de punta alterada: ')) while kl<0 : print('Error: ingrese un valor mayor o igual a 0') kl=float(input('ingrese valor de orificio alterado: ')) . la velocidad 1 se desprecia porque aquella velocidad en el tanque no se nota por lo tanto.alpha1) print('alpha2'.v1.5.print('Error: ingrese un valor mayor o igual a 0') P1=int(input('ingrese presión sometida l entrada deltanque :Pa P2=int(input('ingrese presión sometida la salida del tanque:Pa ')) while P2<0 : print('Error: ingrese un valor mayor o igual a 0') P2=int(input('ingrese presión sometida l entrada del tanque :Pa ')) ')) ##diámetros D=float(input('ingrese diámetro de salida del tanque: m ')) while D<=0: print('Error: ingrese un valor mayor a 0') D=float(input('ingrese diámetro de salida del tanque: m ')) Do=float(input('ingrese diámetro de entrada del tanque: m ')) while Do<=0: print('Error: ingrese un valor mayor a 0') Do=float(input('ingrese diámetro de entrada del tanque: m ')) ##niveles z1=int(input('ingrese nivel de agua del tanque: m ')) while z1<0 : print('Error: ingrese un valor mayor o igual a 0') z1=int(input('ingrese nivel de agua del tanque: m ')) z2=int(input('ingrese nivel de referencia de la salida del tanque: m ')) while z2<0 : print('Error: ingrese un valor mayor o igual a 0') z2=int(input('ingrese nivel de agua del tanque: m ')) ##velocidades print('velocidades flujo .. y el diámetro del tanque por D_0.' m/s') print('-------------------------------------------------------------------') print('literal B:Calcular el tiempo que se requiere para vaciar el tanque que está lleno con agua (altura de 2 m) sobre el centro del orificio de borde agudo.Ao) ## SE EXPRESA EN TÉRMINOS MENORES PARA QUE SE CUMPLA CONSERVACION DE MASA print('Q=caudal=cantidad de líquido con respecto al tiempo') print('Para esta parte consideremos el diámetro del orificio por D. la cantidad de agua (volumen que fluye a través del orificio) durante un intervalo de tiempo o diferencial dt es:') print('Q=dV/dt') print('reemplazando y despejando dV tenemos:') print('dV=(((pi*((D)**2))/4)*(sqrt((2*g/(alpha2+kl))*(((P1-P2)/den*g)+((alpha1*(v1)**2)/2*g)+ (z)+(Hbomba-Hturbina))))*dt') print('De acuerdo a la conservación de la masa.g) ')) ## CARGAS Y REPRESENTACION DE LA ECUACION DE BERNOULLI A FAVOR DE V2 print('literal A: Determinar la velocidad inicial de flujo en el tanque de 3 m de diámetro que inicialmente está lleno con agua. La tasa de flujo o caudal de agua desde el tanque puede obtenerse multiplicando la velocidad de descarga por el área del orificio. ') print('Para comenzar.##constantes den=int(input('ingrese densidad del líquido del tanque: kg/m**3 g=9. la ecuación debe ser igual a la (disminución del volumen de agua en el tanque)') 14 .') ## AREAS print('Área menor del orificio') print('A=(pi*((D)**2))/4') A=(pi*((D)**2))/4 print('Área del orificio '.') print('Q=A*v2') print('A continuación. la ecuación de energía para un volumen de control entre estos dos puntos (en términos de cargas) se simplifica a:') print('(P1/(den*g))+((alpha1)*((v1**2)/(2*g)))+z1+Hbomba=(P2/(den*g))+ ((alpha2)*((v2**2)/(2*g)))+z2+Hturbina+Hl') print('Como el flujo es turbulento y tenemos un orificio agudo se encuentra que la perdida de carga es:') print('Hl=(kl*(v2)**2)/2*g') print('Se despeja la ecuación y resolvemos para v2 :') print('v2=sqrt((2*g/(alpha2+kl))*(((P1-P2)/den*g)+((alpha1*(v1)**2)/2*g)+(z1-z2)+ (Hbomba-Hturbina)))') v2=sqrt((2*g/(alpha2+kl))*(((P1-P2)/den*g)+((alpha1*(v1)**2)/2*g)+(z1-z2)+(HbombaHturbina))) print('velocidad de descarga'.A) print('Área mayor del tanque') print('Ao=(pi*((Do)**2))/4') Ao=(pi*((Do)**2))/4 print('Area del tanque '.8 print('valor de gravedad'.v2. Es decir para kl=0') print('tsp= tiempo sin pérdida de carga') tsp=((((-1)*((Do**2)/(D**2)))*(sqrt((alpha2)/(2*g)))))*c3 print('el tiempo que demora en descargar sin pérdida de carga es :'.-CONCLUSIONES .c2) ##EVALUAR UNA FUNCION EN PYTHON c3=c2. Por lo tanto. Por lo tanto.') 4.(t. Igualando las ecuaciones y resolviendo para el tiempo tenemos:') print('((pi*((Do)**2))/4)*(-dz)= (((pi*((D)**2))/4)*(sqrt((2*g/(alpha2+kl))*(((P1-P2)/den*g)+ ((alpha1*(v1)**2)/2*g)+(z)+(Hbomba-Hturbina))))*dt') print('Por racionalización. se saca z del denominador y del radical para expresarlo como producto de la ecuación en el numerador y tener una variable más efectiva al momento de integrar:') print('dt=(((-1)*((Do**2)/(D**2)))*(sqrt(((alpha2+kl)/2*g))/((z)**(1/2)))*dz') ##PARA INTEGRAR UNA FUNCION t=symbols('t') c5=integrate(1.' % que es bastante significativo. Se debe tener en cuenta que dz es una cantidad negativa puesto que la dirección positiva de z es hacia arriba.print('dV=Ao*(-dz)') print('dV=((pi*((Do)**2))/4)*(-dz)') print('Donde dz es el cambio en el nivel del agua en el tanque durante un intervalo de tiempo dt. se utiliza (-dz) para obtener una cantidad positiva para la cantidad de agua descargada.0.toma el valor de cero en la relación de tiempo de drenaje t.z.tsp) print('por=porcentaje de aumento de tiempo de drenaje') por=((c5-tsp)/c5)*100 print('Se debe tener en cuenta que el coeficiente de pérdida hace que el tiempo de drenaje del tanque aumente un '.c5. el coeficiente de pérdida siempre se debe considerar en los procesos de drenaje.(z.por.c5) z=symbols('z') c2=integrate(((z)**(-1/2)).t)) print('variable integrada del tiempo '.0)) print('variable integrada de z '.evalf( subs={z:z1}) print('Se evalúa con los valores dados del problema:') c5=((((-1)*((Do**2)/(D**2)))*(sqrt((alpha2+kl)/(2*g)))))*c3 print('el tiempo que se demora en descargarse el tanque '.' s') print(' El efecto del coeficiente de pérdida kl en el tiempo de drenaje. es/resources/tuberias.ve/ingenieria/cramirez/documentos/MF_Tema_7 _Flujo_en_sistemas_de_tuberias.7 min.ula.html http://webdelprofesor.com/2012/02/sistemas-de-tuberias.es/gifa/documentos/FA/Transparencias_FA/tema5_fa.6 min. por lo tanto se puede concluir la importancia de considerar dicho coeficiente en las técnicas de drenaje. mientras que el tiempo de drenaje sin pérdida es de 9.utn.pd f http://webdelprofesor.-BIBLIOGRAFIA http://www. Con una velocidad inicial determinada mediante el algoritmo es de 5.es/dspace/bitstream/10045/20299/4/tema2_impulsion. Además se evidencia la importancia de la ecuación de Bernoulli.p df http://www.pdf http://hidraulicaucentral. que es algo esencial en Mecánica de fluidos. por lo que nos da un valor significativo del 18%.fisicaeingenieria.pdf http://rua. Mediante el algoritmo se determinó el tiempo requerido para vaciar el tanque es de 11. En este análisis.com/informes/infor_mecanica/Bernoulli2k5_unsam.pdf http://www3.pdf http://www. es decir por medio de esta ecuación podemos calcular la conservación de energía mecánica en la circulación de fluidos ideales relacionando así la presión.edutecne.ar/mecanica_fluidos/mecanica_fluidos_2. que indica el coeficiente de pérdida.ua. el problema tratado es un sistema sencillo que consta de un depósito.11 m/s. velocidad y gravedad. el principal problema hidráulico es el cálculo de pérdidas que implican la velocidad inicial del flujo en el tanque y el tiempo que se tarda en vaciar. 5.edu.uah.fisicarecreativa.ula.ve/ingenieria/cramirez/documentos/MF_Tema_7_Flujo _en_sistemas_de_tuberias. Haciendo que este coeficiente anteriormente mencionado aumente con el tiempo de drenaje. debido a que el fluido es agua y su densidad permanece casi constante al momento de vaciarse. La conducta del fluido en el tanque de almacenamiento es la de un flujo uniforme e incomprensible.pdf 16 .blogspot.