LA RUPTURA DIELÉCTRICA EN LÍQUIDOSIntroducción La rigidez dieléctrica de un gas es en función del la presión p, y la Ley de Paschen ilustra el aumento de la rigidez dieléctrica al aumentar el producto p.d. Así pues, los líquidos pueden ser la consecuencia de la licuefacción de un gas, estos por lo general y en condiciones normales denotan una rigidez dieléctrica mucho mayor que la de los gases. La obtención de líquidos absolutamente puros es sumamente difícil y en éstos la ruptura de la rigidez dieléctrica obedece a la presencia de impurezas como el agua, gases, sólidos en suspensión. A continuación se muestra la figura 1 donde se observa la dependencia de la rigidez dieléctrica de un aceite aislante en función del contenido de agua del mismo. Disminución de la rigidez dieléctrica del aceite en función del contenido de agua del mismo Figura 1 En las inclusiones gaseosas ocurre un recalentamiento del líquido, que conlleva al desprendimiento de burbujas fáciles de ionizar, este proceso conduce con frecuencia a la ruptura del medio. El agua por su parte no se mezcla a temperatura normal con el aceite, sino que se mantiene suspendida en forma de gotas muy pequeñas y aisladas. El campo eléctrico predominante puede fácilmente polarizar estas gotitas, formándose así un ordenamiento de las mismas, que en la práctica no es otra cosa que una cadena de conducticia elevada, la cual tarde o temprana conduce a la ruptura del medio. Principalmente la ionización y polarización del medio conducen a la ruptura de la rigidez dieléctrica en los aislantes líquidos. Las perdidas dieléctricas (tan δ) de los aislantes líquidos dependen de la tensión prevaleciente en el espacio interelectròdico y de la temperatura del medio. Esta última desempeña un papel muy importante en el envejecimiento del aislante. En la figura 2 se presenta a continuación la tensión Ui indica el valor a partir del cual ocurren descargas parciales en el medio, aumentando entonces, en forma considerable, las perdidas dieléctricas por ionización. Es posible, además, que este proceso conduzca a una variación del gradiente eléctrico dentro del medio aislante, debido a la variación de su conductividad electrolítica. Comportamiento del factor de pérdidas de un aislante liquido en función de la tensión interelectròdica Figura 2 En la siguiente figura 3 se ilustra la dependencia de la temperatura θ. Este trayecto característico permite establecer para qué valor de θ exceden las pérdidas por ionización a las que origina la polarización. La constante dieléctrica de estos compuestos es incluso superior a la del aceite depende y fundamentalmente del contenido de cloro de los mismos. A temperaturas frecuentes de operación el factor de pérdidas de estas sustancias sintéticas disminuye al aumentar la temperatura. Clophen. el Askarel... y sus propiedades convectivas o refrigerantes desempeñan un papel muy importante tanto en los transformadores de aceite como en los propios interruptores. la cual aumenta considerablemente el peso del aislante.Figura 3 Los aislantes líquidos encuentran numerosas aplicaciones practica. como Askarel.. etc.4. En vista de que el aceite es combustible. pueden llegar de ε = 4. Otra desventaja de estos dieléctricos en su densidad (50 % superior a la del aceite).3 hasta 6. Lamentablemente estas sustancias pierden sus propiedades convectivas al incrementarse la temperatura.2. Así. mientras el aceite denota una constante de ε = 2.. las cuales no presentan esa desventaja. mientras que el aceite sucede lo contrario. . etc. Esto le confiere también un papel muy importante como dieléctrico en la fabricación de condensadores.. se ha creado otras sustancias sintéticas. Clophen. PCB. Los aceites contaminados con agua.) especifican la forma y separación entre ellos. Estos valores dependen de la configuración de los electrodos.. al igual que otras sustancias contenidas en el aceite. denotan una rigidez dieléctrica de 40 Kv/cm. a determinada tensión. entra en proceso de ebullición. VDE. con una disminución de la rigidez dieléctrica del líquido. motivo por el cual las normas (IEC. Ruptura Eléctrica La ruptura eléctrica se puede resumir de la siguiente manera: el agua. etc. las cuales se ordenan en el sentido de las líneas del campo formando así una cadena de elevada conductancia.Ruptura Térmica La ruptura térmica en el aceite se puede describir de la siguiente manera: cuando la intensidad del campo eléctrico alcanza un valor determinado en una burbuja gaseosa. Este tipo de ruptura dieléctrica raras veces ocurre en la vida comercial de los aceites debido a la regeneración o depuración de los mismos.. Estos elementos se mantienen entonces en forma de suspensión. Por lo general el aceite húmedo denota una rigidez dieléctrica 30% inferior a la de los aceites técnicamente secos. mientras que los puros o depurados oscilan entre 200 y 250 Kv/cm. motivada por variación del gradiente eléctrico. esta se ioniza y la superficie liquida envolvente se calienta. el liquido comienza hervir. celulosa. es decir. El agua pasa entonces del estado de emulsión al de solución molecular. por ejemplo como gotas pequeñas o aisladas. El gas ionizado va así incrementando su volumen hasta que ocurre la ruptura dieléctrica del medio. hollín. no se mezclan o diluye en el mismo a temperaturas normales de servicio. con la cual la burbuja aumenta de tamaño. El campo eléctrico predominante polariza estas gotitas. En los aceites minerales puros este proceso se desencadena a temperatura cercana a los 80 ° C. . etc. El canal conductor que se forma aumenta la temperatura debido al paso de corriente. sino también fibras en suspensión.Ruptura termofibrosa En el aceite no sólo se encuentran gotas de agua.. hollín. formando un canal conductor. Ruptura en los líquidos por formación del canal conductor. con cuyos efectos se ordenan en el espacio intereléctrodico. efectuándose entonces un proceso de ruptura térmica similar al que se describirá en la perforación en sólidos. etc. Las figuras 4 y 5 que se muestran a continuación muestran esquemáticamente este desarrollo y las medidas preventivas que se usan con frecuencias en la practica y que consiste en interponer en el espacio interelectrodico pantallas aislantes. de manera que se evita la formación del referido canal conductor. Estas fibras crean entonces zonas de elevado gradiente eléctrico. Figura 4 . Este último conduce finalmente a la ruptura dieléctrica del medio. las cuales pueden ser el producto de la descomposición de la celulosa u otros materiales aislantes sólidos. dada a través de la densidad del medio. (2) Es decir. sea ΔU. la cual varia fuertemente de un gas a un liquido y de este a un solidó. con lo cual se podría escribir para la tensión de ruptura. El tiempo que en un gas se requiere para la formación de la descarga determinarse de la siguiente relación: ruptura o . ley de Parchen etc.Interposición de pantalla aislante en el espacio interelectrodico para combatir la formación del canal conductor Figura 5 Observaciones Prácticas Existen una serie de conceptos estrechamente vinculados a los gases como recorrido libre medio (Z=d/ si). la tensión de ruptura depende del recorrido libre del medio y esta de la densidad del medio (i). Existe. una dependencia de la presión y temperatura. ley de Parchen (1) ⁄ Supóngase ahora que la tensión requerida por un electrón para ionizar a una molécula o partícula neutral en un medio gaseoso. recorrido en trayecto s i. por consiguiente. con fuerte dependencia de la temperatura. La ruptura en los líquidos denota una fuerte dependencia de la temperatura del medio (dieléctrico). La diferencia se puede obtener de las densidades respectivas: GAS ρ ~ 10-3 g/cm3 ACEITE ρ~1 g/cm3 Es decir. la tensión de ruptura en el aceite seria entonces 10 veces más elevada que en el aire. aire 30 Kv/cm. se tiene que el recorrido libre medio (si) es mucho más pequeño que un gas. 2. De acuerdo con la relación (1). por ejemplo aceite. Otros factores o elementos de comparación entre los gases y los líquidos serian los siguientes: 1.⁄ { (3) Los valores supuestos para v y s son frecuentes en la práctica. El recorrido libre del medio es aproximadamente 3 √10-3 veces más pequeño. Su refrigeración aumenta la rigidez dieléctrica. El comportamiento de los líquidos en corriente continua difiere considerablemente del que se observa en corriente alterna. Si ahora se considera un aislante líquido. La rigidez dieléctrica en corriente continua es muy superior al valor máximo de la corriente alterna. al igual que las perdidas dieléctricas. Este valor se relaciona con los valores observados en la práctica para aceites comerciales en buen estado. . aceite 250 a 350 Kv/cm. el espacio que requiere cada molécula en un liquido es 10 -3 veces mas pequeño que en un gas. LA PERFORACIÓN EN SÓLIDOS Los materiales aislantes sólidos se emplean fundamentalmente cuando además de efectuar una función aislante. al de los sólidos. el comportamiento de los líquidos se asemeja mucho. no obstante. Si bien existen diferentes teorías acerca de la ruptura en los sólidos. los referidos puntos casi mantienen su vigencia. etc. en estas circunstancias. de allí que al aplicar al primero una diferencia de tensión. inmersión del sólido en aceite (obtención de la tensión de perforación de aisladores de porcelana y vidrio. La descomposición química de los aislantes líquidos se ve favorecida por la acción del campo eléctrico. aquí solo se describen aquellas que han encontrado amplia aceptación práctica. diferenciando a los medios homogéneos de los no homogéneos. el apoyo de una barra de tensión (aislador de soporte en una subestación) o simplemente la sujeción y el amarre de piezas sometidas a diferencias de potencial. y a la ruptura electrotérmica de la electroquímica. etc. un comportamiento diferente al dado en los puntos 1 al 4. La ruptura mecánica de la rigidez .3. La determinación experimental de la ruptura de la rigidez dieléctrica en los sólidos tropieza con una gran dificultad práctica: con frecuencia la rigidez del medio solidó es superior a la del aire. 4. Esta puede ser la suspensión de un conductor (cadena de aisladores). a bajas intensidades de campo la conductividad de los líquidos es de 103 a 106 veces superior a la de los gases. Esto conlleva a llevar una serie de medidas como anillos de regulación. también tienen que cumplir simultáneamente una función mecánica. Para los aislantes sólidos. Es decir.) o en dieléctricos superiores. Los gases denotan en mayor o menor grado. la ruptura puede ocurrir a través del aire circundante. como PVC. que lentamente van desplazando a los aisladores convencionales (vidrio y porcelana). la tensión de ruptura Ud es casi proporcional al gradiente crítico. de forma laminar (espesor s<5mm) de aquellos que acusan un espesor mayor (30>s>5mm). Esto obliga a diferenciar cuando menos a los aislantes muy delgados. Los dieléctricos técnicos. pantallas. Como es de suponer. Figura 6 . como por ejemplo los polímeros orgánicos. etc. La rigidez dieléctrica de los aislantes homogéneos depende del espesor del aislante o material en cuestión.dieléctrica no se trata a titulo de subaparte.). es decir: Ud= Ed * s El valor de Ed depende fundamentalmente de la estructura molecular del aislante. s<5mm: en estos.. de allí que se llame E d. pues esta consiste simplemente en el daño permanente (contracción. Comportamiento de la tensión de ruptura Ud para espesores muy pequeños. polietileno. como se muestra en la figura 6. DIELÉCTRICOS HOMOGÉNEOS Los aislantes homogéneos la rigidez dieléctrica puede alcanzar valores muy elevados (en el orden de MV/m). que también conduce a la ruptura dieléctrica. este tipo de ruptura se da únicamente en aislantes sólidos extremadamente delgados (láminas aislantes. flexión. o elongación) que las fuerzas electrostáticas del campo le pueden conferir al aislante en cuestión. etc. son representativos de los aislantes no homogéneos debido a las impurezas e inclusiones gaseosas que suelen contener. aun no esclarecido por completo. La tensión limite o de saturación asciende a aproximadamente 200 Kv (60 Hz). . así. Comportamiento de la tensión de ruptura para espesores intermedios (5<s<30) Figura 7 En la figura 7 se ilustra el comportamiento de la porcelana con un espesor de 35 mm. siendo los valores indicados solo valido para 20°C y corriente alterna de 60 Hz. Esta constante depende igualmente de la temperatura. B=100 para la porcelana. ya que el comportamiento de los aislantes sólidos ante ondas de choque esta aun menos esclarecido. 75 para la parafina y así sucesivamente. 120 para el papel endurecido. en vista de lo cual es prudente limitar el margen de variación del espesor (5<s<30mm) para así permitir la siguiente aproximación: √ ⁄ (4) B es una constante que depende del material aislante. s>5mm: espesores de aislantes superiores a 5 mm denotan un comportamiento dieléctrico diferente. por ejemplo. se debe convenir en la difícil existencia de los materiales homogéneos con espesores superiores a los 5 mm. Si ocurre una variación brusca de la uniformidad del campo. En estos materiales. En términos estrictos. en fusión de la distancia o espesor s. el cual se trata por separado. salvo para espesores muy pequeños (hasta 0.El comportamiento dieléctrico de los aislantes homogéneos depende notablemente del grado de uniformidad del campo eléctrico. pues mientras mayor sea el espesor mayor será también el numero de defectos e impurezas incluidos en el material. La irregularidad más frecuente de estos aislantes es la inclusión de burbujas de aire en el seno del dieléctrico. Comportamiento de la tensión de perforación de un aislante no homogéneo por la acción del campo eléctrico uniforme (placa-placa) y no uniforme (punta placa). Es decir. las cuales se ven sometidas a ionizaciones extraordinariamente elevadas. dando así origen a descargas parciales de suma importancia en el comportamiento y envejecimiento del aislante. al igual que en los anteriores (homogéneos). Figura 8 . la mayoría de los materiales aislantes sólidos denota conformación no homogénea. DIELECTRICOS NO HOMOGENEOS Se refirió antes que los dieléctrico son representativos de los materiales aislantes.5 mm). la rigidez dieléctrica del aislante disminuye considerablemente (por ejemplo curva inferior de la figura anterior). Una dependencia parecida existe también respeto a la temperatura. ampliamente utilizados en la práctica. la ruptura de la rigidez dieléctrica ocurre en un tiempo muy corto. no obstante.En la figura se ilustra el comportamiento de la tensión de ruptura o perforación de un aislante solido típico en función de espesor del mismo. para luego ir aumentado. Por encima de la temperatura en cuestión. Por debajo de una temperatura crítica se denominara θc. muy irregular.. con un crecimiento parcialmente lineal. Obsérvese que la tensión de perforación denota primero un comportamiento curvilíneo. frecuencia. Denotando algunas características comunes con las teorías establecidas para la ruptura de los gases y de los líquidos. también la temperatura. es decir como agente que ejecuta el mismo sin ser la causa del principal fenómeno. los aislantes sólidos empiezan a mostrar una fuerte dependencia de los procesos térmicos. es decir. tiempo de solicitación. . etc. Se debe convenir que la oclusión de las burbujas e impurezas obedece a una distribución errática. en función del espesor s. desempeñan un papel muy importante. El campo eléctrico actúa entonces solo como verdugo del proceso de perforación. Las distorsiones que sufre el gradiente eléctrico son tan variadas que el canal plasmático muestra por lo general un comportamiento totalmente acéfalo. no siguiendo necesariamente el camino interelectròdico mas corto. depende fundamentalmente de la intensidad de campo predominante. Comportamiento térmico El comportamiento térmico de los materiales aislantes es de suma importancia durante el proceso de perforación de los mismos. Al igual que para los homogéneos. el suministro de electrones requeridos para el proceso de la perforación del medio. motivo por el cual las mediciones y conclusiones de un lote de muestra fluctúan fuertemente. en consecuencia. independiente de la temperatura del medio para θ<θc . Antes de definir las perforaciones eléctricas y térmicas es conveniente tratar de aclarar el comportamiento del medio aislante. en función de la temperatura del mismo. Para ello se recurrirá a la figura 10. para luego decaer fuertemente a temperaturas por encima del referido valor critico.Dependencia de la tensión de perforación de los aislantes sólidos en función de la temperatura θ Figura 9 La figura 9 ilustra esquemáticamente este comportamiento. donde la tensión de perforación Ud es. Derivación del comportamiento térmico de un aislante solido Figura 10 . en estado sólido. en consecuencia. es decir. decir. circulara. pues para una distribución de la temperatura en condiciones estacionarias la suma respectiva tendría que ser igual a cero. la diferencia existente entre ambas corrientes tiene que ser igual a la cantidad de calor (energía) que se disipa en el trayecto (elemento) dx. a través de la superficie 2. la siguiente corriente térmica: (6) O sea.Donde el aislante de espesor s se encuentra entre el espacio interelectròdico de dos placas metálicas. Recorrido el trayecto dx. * + (7) Debido a que la temperatura de la superficie 1 tiene la diferenciarse de la 3 por la magnitud diferencial dx (dθ/dx). λ la conductividad térmica. pendiente o incremento por la longitud o recorrido. A el área de la superficie 1 y dθ/dx el gradiente térmico en el aislante solido. Así se tiene: ⁄ (8) . La capa aislante de espesor dx conducirá la siguiente corriente estacionaria proveniente de la superficie 1: ⁄ (5) Donde It es la corriente térmica (cantidad de calor por unidad de tiempo). La última expresión se puede formular entonces de la siguiente manera: (11) Igualando ahora la dos expresiones 8 y 11. . entre otras cosas la dependencia de la factura del factor de perdidas.Pθ representara. De la relación (9) Se obtiene. representativas de las perdidas dieléctricas y de la energía térmica. considerando que se trata de buenos aislantes (tan2 δ ≈ 0) la siguiente expresión: { ⁄ (10) = Donde C y dU se refieren a la capacitancia y tensión del elemento diferencial dx. diferencial: Se obtiene la siguiente ecuación ⁄ . (12) Esta última ecuación confirma. por consiguiente. las perdidas térmicas de origen dieléctrico que ocurre en el medio solido. para la porcelana eléctrica. por medio de mediciones.Dependencia del factor de pérdidas en función de la temperatura Figura 11 En la figura 11 se ha ilustrado el resultado experimental. Se puede observar que a partir de cierto valor de θ el incremento de tan δ es casi lineal. obteniéndose para θ el siguiente resultado: √ (15) . en vista de lo cual es posible simplificar el enfoque del siguiente modo: (13) Es decir ⁄ ) (14) Esta ecuación diferencial se resuelve mediante integración sucesiva. Perforación Termoeléctrica La temperatura θ del medio aislante solidó va a denotar un valor máximo cuando el denominador de la ultima relación adquiera su máximo valor. En la figura 9 se habían registrado conjuntamente la zona de ruptura eléctrica y la zona de ruptura térmica. es decir. para x=0. θ→∞ para . Así se tiene ⁄ ( ) √ (16) √ ⁄ La temperatura máxima se obtendrá en el centro de las placas metálicas que conforman al espacio interelectròdico con el aislante solido como dieléctrico. el proceso final de perforación. distorsionándose así el gradiente eléctrico. por este concepto. También se forman zonas de elevada densidad de carga. El valor máximo de E será determinante en el comportamiento del proceso de perforación. la cual se puede determinar fácilmente suponiendo que en el centro del medio aislante (x=s/2) prevalece la temperatura θp. conlleva entonces a la perforación eléctrica. es decir. No obstante.Donde K es una constante de integración. este comportamiento solo se observa raras veces en la práctica. por conducción del gradiente eléctrico. pues el calentamiento del medio asume. cabe señalar que la primera se caracteriza por una liberación eléctrica de electrones del medio aislante en cuestión. una vez adelantado este proceso térmico. tratándose de un fenómeno termoeléctrico. las cuales son sometidas a una aceleración por parte del campo predomínate. El incremento en la formación de cargas eléctricas. Aunque ambas no están plenamente esclarecidas. por lo cual la perforación eléctrica no puede ocurrir. representa un fuerte escollo para el proceso de perforación térmica. característicos y representativos de cada material aislante solido. no debe ser motivo de sorpresa si una delgada lamina de oxido de aluminio de 500 µm acusa una rigidez dialéctica de 104 Kv/cm. que la relación en cuestión suministra valores limites. Es primordial también que la expresión anterior contenga la dependencia de Ud respecto a la frecuencia. como las que usan en condensadores electrolíticos y contactos de seccionadores e interruptores.√ ⁄ ⁄ (17) De aquí se obtiene fácilmente los valores de E y U que se requieren para la perforación del medio: √ ⁄ Y √ ⁄ (18 y 19) Esta última relación representa los valores que tienen que denotar E y U para una perforación (ruptura dieléctrica) del medio aislante o dieléctrico solido. además. la cual se puede expresar de la siguiente manera: ⁄ √ (20) Una interesante observación práctica la constituye el comportamiento en laminas aislantes extremadamente delgadas. (¡). Los cuales por ningún concepto se debe exceder. la refrigeración o enfriamiento que sufre el dieléctrico. como el ya señalado en la figura (Comportamiento de la tensión de ruptura para espesores intermedios). Si se usa vidrio con el mismo espesor. . El reducido números de átomos (~103) que se puede disponer o emplazar en dirección del campo reinante dificulta seriamente la formación de una avalancha de electrones. Así pues. a través de las placas metálicas. Es de señalar. el valor aumenta a 105 Kv/cm. la cual queda en el mismo como perforación permanente: es decir no regenera. pues de lo contrario ocurre la descarga electrotèrmica. La perforación electrotèrmica antes descrita también se puede visualizar con la ayuda de la figura siguiente: Explicación de la perforación termoeléctrica en función de la potencia activa y factor de pérdidas en un aislante típico Figura 12 Esta figura 12 se ilustra la dependencia del factor de pérdidas del medio en función de la temperatura del mismo. Para valores superiores a Uv ocurre la perforación electrotérmica. Si se aumenta la tensión en el aislante. La ruptura electrotèrmica ocurrirá cuando el punto de intersección de las potencias transmitidas y disipada no sea estable. se observa que los puntos 1 y 2 se acercan cada vez más hasta coincidir en el punto 3. donde { (21) El punto de intersección con el eje t representa la temperatura del medio. ya que sobre ella no existe ninguna condición de trabajo estable. el mismo grafico también es válido para las pérdidas que se disipan en el aislante de potencia activa Pa. Según se menciona arriba. manteniendo constante la temperatura ambiente t0. mientras que en el 2 no. La recta C representa entonces la transferencia de calor del medio aislante en función de la temperatura. . En la figura anterior el punto 1 es estable. La tensión de este punto se denomina tensión de volcamiento Uv. pues depende de la. Los procesos . que se denominara temperatura de servicio. relación (22) La energía disipada aumenta en el cuadrado de la intensidad del campo. Asimismo. debe estar comprendido entre t 1 (temperatura de servicio) y t3 (temperatura critica). se vera a continuación: Sea un aislador de vidrio o porcelana. El factor de perdidas dieléctrico (tan δ) aumenta entonces desproporcionadamente. vidrio o porcelana. utilizando como elemento de suspensión o amarre en una línea de transmisión. incrementara la temperatura del aislante. la tensión predominante en el aislador. el aislador se calienta excesivamente hasta que se produce su perforación electrotérmica. pero a relativamente bajas frecuencias. Esta podrá ser la temperatura t1 de la figura.Aquellos sitios o lugares dentro del aislante sometidos a una intensidad de campo eléctrico muy elevada se verán expuestos al peligro de perforación. Perforación Electroquímica Este tipo de perforación se presenta en corriente continua y en corriente alterna. a la cual se ve inevitablemente expuesto el aislador. siendo éste un margen de calentamiento tolerable. Cabe señalar que el margen de variación de la temperatura. El suministro de energía térmica desde afuera desempeña también un papel muy importante. por ejemplo U1. cuando la temperatura del medio aislante es levada y la humedad del aire circundante alta. para que no ocurra la perforación. En consecuencia. puede incrementar su temperatura por encima de un valor critico (t2). Tarde o temprano se establece una temperatura determinada. siendo mayor la potencia que se disipa que la cantidad de calor que se extrae. la radiación solar. a expensas de las perdidas dieléctricas. sino también en los orgánicos (aisladores de capa semicontrolada a base de oxido de titanio. Este fenómeno conduce finalmente a una perforación permanente. goma. la cual lleva el nombre de perforación electroquímica.electrolíticos que se desarrollan en estas circunstancias conducen a una disminución irreversible de la resistencia del aislante.). celulosas varias. etc. etc.). Este proceso de deterioro se observa solo en los aislantes orgánicos (papel impregnado en aceite. . suele hablarse de envejecimiento del materia aislante. En vista de que el dieléctrico va perdiendo lento y paulatinamente sus propiedades físicas. aceite 150 Kv/cm y papel endurecido 420 Kv/cm.Conclusión: A lo largo de este trabajo se estableció una serie de comportamiento para los aislantes líquidos y sólidos que en cierta forma muestran afinidad o semejanza. etc. Comportamiento en común de los aislantes sólidos. Los otros parámetros (presión. temperatura. líquidos o gaseosos. Figura 13 . y el gradiente asociado Ed. Los iones. de ruptura o perforación del medio Ud. los electrones aumentan en forma de avalancha y en un tiempo muy corto. podrían fomentar o combatir el proceso debido a las nubes que forman en el especio interelectrodico. dada por U d. El parecido más evidente es que al alcanzar una tensión critica. por su parte. Algunos valores típicos son: aire 30 Kv/cm. Para en si la característica mas relevante es la tensión de ruptura.) no denotan este comportamiento.
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