Efecto RamanLa dispersión Raman o el denominado efecto Raman es una dispersión inelástica de un fotón. Cuando la luz es dispersada de un átomo o molécula, la mayoría de los fotones son dispersados elásticamente (dispersión de Rayleigh). Los fotones dispersados tienen la misma energía (frecuencia) y, por lo tanto, la misma longitud de onda que los fotones incidentes. Sin embargo, una pequeña fracción de la luz (aproximadamente 1 en 10 7 fotones) es dispersado ópticamente a frecuencias diferentes, mayormente inferiores, que la frecuencia de los fotones incidentes. En un gas, la dispersión Raman suele ocurrir por un cambio en los estados vibracionales, rotacionales o electrónicos de una molécula (véase nivel de energía). La dispersión Raman: Stokes y anti-Stokes[editar] La interacción de la luz con la materia en un régimen lineal permite simultáneamente la absorción y la emisión de luz que se ajusta a los niveles de energía ya definidos por los electrones. El efecto Raman corresponde en la teoría de perturbaciones de la mecánica cuántica a la absorción y consecuente emisión de un fotón mediante cambio de estado intermedio de un electrón, pasando por un estado virtual (véase también: diagrama de Feynman). Entonces existen las siguientes posibilidades: Emisión causada por la dispersión Stokes y anti-Stokes. No existe intercambio de energía entre los fotones incidentes y las moléculas (y por lo tanto no existe efecto Raman). Los cambios de energía se producen entre los fotones incidentes y las moléculas. Las diferencias de energía son iguales a las diferencias de los estados vibracionales o rotacionales de la molécula. En los cristales, sólo ciertos fonones son admitidos (las soluciones de las ecuaciones de la dispersión Stokes (la molécula absorbe energía) y la dispersión anti-Stokes (molécula pierde energía). onda hacen que se cancelen unos con otros) por la estructura cristalina. de esta forma el efecto de dispersión Raman puede aparecer sólo a ciertas frecuencias. y generan por lo tanto una línea que se denomina anti-Stokes. el espectro Raman es simétrico respecto de la banda de Rayleigh. no dependen del proceso (bien sea dispersión Stokes o anti-Stokes). en los materiales amorfos como los vidrios. debido sólo a que la energía de diferentes niveles de vibración es de cierta importancia. Además las intensidades de las bandas de Raman sólo dependen del número de moléculas que ocupan los diferentes estados vibracionales. Los fotones incidentes son desplazados a frecuencias más elevadas (azul) del espectro. La molécula pierde energía: dispersión anti-Stokes. La distribución de Boltzmann condiciona el número de moléculas en los estados inferiores: con los siguientes valores: : Número de átomos en el estado inferior de vibración : Número de átomos en el estado superior de vibración . Por ejemplo. Las moléculas absorben la energía: a esto se le denomina dispersión Stokes. El fotón resultante es de inferior frecuencia y genera una línea de Stokes en el lado rojo del espectro incidente. Los valores absolutos. se permiten más fonones y por lo tanto los estados discretos admitidos son más amplios. Estas diferencias en la energía medida mediante la sustracción de la energía de un láser mono-energético de luz de fotones dispersados. Las diferentes posibilidades de una luz dispersada: dispersión de Rayleigh (sin efecto Raman). cuando el proceso comienza. sin embargo. Por lo tanto. La espectroscopia Raman también se emplea en aquellos problemas de determinación y diagnosis de procesos de combustión. Dispersión de Rayleigh La dispersión de Rayleigh se refiere a la dispersión de la luz causada por las moléculas del aire. en los iones atrapados en quantum computing. Siendo considerado como una técnica no-intrusiva. haciendo la base de los estados qubits. la que nos da el cielo azul. Lord Rayleigh calculó que. La frecuencia de la luz dispersada de una molécula se puede cambiar según las características estructurales de los enlaces moleculares. la intensidad dispersada por los dispersores dipolares mucho más pequeños que la longitud de onda es: . Es la dispersión de Rayleigh de las moléculas del aire. Aplicaciones[editar] Una de las aplicaciones más conocidas es la espectroscopia Raman que emplea el efecto Raman para el análisis de los materiales. y se puede ampliar a la dispersión por partículas de hasta aproximadamente una décima parte de la longitud de onda de la luz. : degeneración del estado inferior de vibración (número de modos vibracionales de la misma energía) : degeneración del estado superior de vibración (número de modos vibracionales de la misma energía) : diferencia de energía entre estos dos estados vibracionales k: Constante de Boltzmann T: Temperatura en kelvin Por lo tanto el espectro de Stokes es más intenso que el espectro de anti-Stokes. y el espectrograma de la luz dispersada mostrará las desviaciones causadas por los cambios de estado en las moléculas. Se requiere para estos casos la iluminación de una fuente de luz monocromática (láser). Los estados estimulados de Raman se emplean ampliamente en la determinación de los niveles de energía de los iones atrapados. para la detección de especies y distribución de temperatura dentro de los combustibles y en las llamas. sin perturbar el flujo principal durante el examen. los vidrios. y que incide sobre otro medio isótropo de índice de refracción n 2. Consideremos ahora un rayo luminoso que se propaga por un medio isótropo de índice de refracción n1. debemos diferenciar los medios isótropos de los medios anisótropos. ya que las energías de los fotones dispersos no son cambiadas. que añade su energía de vibración al fotón incidente. se denomina dispersión de Raman. la mayoría de los líquidos y todos los gases). o dispersando fuera un estado vibracional excitado de molécula. los medios anisótropos son aquellos en los cuales las propiedades del medio varían según la dirección que se considere (ejemplos de medios anisótropos son todos los cristales que no pertenecen al sistema cúbico).La dispersión de Rayleigh puede ser considerada como dispersión elástica. Nociones fundamentales de la óptica geométrica: Refracción y reflexión de la luz por un medio isótropo. dando una menor energía de fotones dispersados. Dos casos pueden presentarse (Fig. 2. 1): . Antes de entrar a considerar los fenómenos de la refracción y de la reflexión. Los medios isótropos son aquellos medios en los cuales las propiedades físicas y ópticas son idénticas cualquiera sea la dirección que se considere (ejemplos de medios isótropos son los cristales del sistema cúbico. La dispersión en la que los fotones dispersados tienen mayores o menores energías. Por lo general. Por su parte. este tipo de dispersión implica la excitación de algún modo vibracional de las moléculas. a) El medio isótropo de índice de refracción n2 es más denso que el medio de índice n 1. cuando esta pasa de un medio a otro distinto. El rayo reflejado OA' se encuentra en el plano de incidencia. El ángulo de reflexión i' es idéntico al ángulo de incidencia i.1 = sen i/sen r = n2/n1 = constante (ecuación 1) . definido por el rayo incidente OA y la normal de incidencia ON (normal a la superficie de contacto entre los 2 medios). expresada por la Ley de Snell (1621) y llamada índice de refracción del segundo medio en relación al primero. entre la razón de los senos de los ángulos de incidencia y de refracción: n2. Primer caso: n2 > n1 . b) Reflexión total de la luz al pasar de un medio más denso n 2 a un medio menos denso n1 (ic indica el ángulo crítico de reflexión total).Figura 1. . Refracción y reflexión de un haz de luz en un medio isótropo. La refracción se traduce entonces por un cambio en la dirección de propagación de la luz. . Existe una relación constante. El rayo refractado OB se encuentra en el plano de incidencia y más cerca de la normal que el rayo incidente. 000274 a una presión de 1 atmósfera y a una temperatura de 15º C. puesto que lo que ocurre es lo mismo que si invirtiésemos el trayecto de los rayos en el primer caso considerado. Si el rayo incidente es perpendicular al plano de separación de los 2 medios (i = 0). En este caso el nuevo rayo refractado está más alejado de la normal de incidencia que el rayo incidente. es decir en relación al vacío. el índice de refracción absoluto del aire seco es igual a 1. . . esto último resulta obvio además. Ahora. como por ejemplo cuando el rayo refractado que se propaga a través de n 2 en el caso anterior vuelve a entrar en el medio n1 (parte inferior de la figura 1A). tras la segunda refracción la luz sigue una trayectoria paralela a la que tenía antes de la primera refracción.en donde n1 y n2 designan los índices de refracción absolutos. Por lo tanto. penetra sin desviarse en el segundo medio (r = 0). Segundo caso: n2 < n1 En este caso la luz pasa de un medio más denso a otro menos denso.puede escribirse: n2 = sen i/sen r ya que n1 es muy próximo a la unidad. el índice de refracción de un medio respecto al aire -que es lo que utilizaremos en mineralogía óptica. Cabe subrayar que si las dos interfases n1-n2 son paralelas como es el caso en la figura 1A. el rayo refractado se acerca cada vez más a la superficie que separa los 2 medios considerados. El radio de este cuerpo (D) es exactamente igual a la velocidad de propagación de la luz en ese medio (V). todos los rayos luminosos que provienen de S habrán alcanzado un cuerpo esférico llamado Superficie de la Velocidad de los Rayos del medio isótropo. es decir la dirección de propagación de la onda luminosa (el rayo refractado) en el medio isótropo considerado. Huygens ideó una construcción que sirve además para determinar la normal de onda de la onda refractada. 1B). 3. En un medio anisótropo la situación es más compleja puesto que ocurre generalmente una doble refracción y además el índice de refracción varía según la sección del cristal que se considere. pasa a expresarse por una razón de las velocidades de la onda luminosa en los medios considerados. de manera tal que existe un valor límite de ángulo de incidencia sobre el cual el rayo incidente sufrirá una reflexión total y no entrará en el segundo medio (Fig. se obtiene reemplazando r por 90º en la ecuación 1. al aumentar el ángulo de incidencia. notemos que las consideraciones anteriores son válidas para medios isótropos. Teoría ondulatoria de Huygens. de tal manera que se obtiene: sen ic = n2/n1 (ecuación 2) Finalmente. ya que V = D/ t y t = 1. 2). . Consideremos una fuente luminosa (S) situada dentro de un medio isótropo (Fig. Huygens (1629-1695). Este ángulo crítico de reflexión total (i c).Por otra parte. En ese medio la luz va a propagarse en todos los sentidos con una misma velocidad. Volveremos sobre este punto al considerar los fenómenos de doble refracción. De esa manera el índice de refracción. Para demostrar esto. de manera que. que se expresaba por una razón de senos según la Ley de Snell. substituye el rayo luminoso por una onda luminosa. después de una unidad de tiempo. Notemos que. los nuevos cuerpos que se van generando presentan curvaturas cada vez más pequeñas. S= fuente luminosa. En un medio isótropo. t1= unidad de tiempo. la dirección de propagación de los rayos luminosos siempre . F= frente de onda. se convierten a su vez en fuente luminosa. la luz llega a una nueva superficie esférica de radio igual a 2V. la cual cubre a todas las nuevas ondas que se originaron en cada uno de los puntos de la superficie de la velocidad de los rayos inicial. w= normal de onda. finalmente. A medida que la luz va propagándose. Esta recta SW. V= velocidad de la luz. el frente de onda es paralelo a F'. Para Huygens todos los puntos de la superficie de la velocidad de los rayos. por lo cual.Figura 2. tras una nueva unidad de tiempo. es llamada normal de onda (W). que marca la dirección de propagación de la onda y que es perpendicular al frente de onda. que es la tangente al círculo de radio V en el punto W. Propagación de una onda luminosa en un medio isótropo según Huygens. siendo SW la dirección de propagación de la onda. es decir todos aquellos puntos alcanzados al tiempo t = 1. estos cuerpos pueden asimilarse a un plano llamado frente de onda (F). de manera que. SVR= superficie de la velocidad de los rayos del medio isótropo. coincide con la normal de onda de la onda asociada a esos rayos. 3). . Para visualizar esto. al determinar la normal de onda se está determinando la dirección del rayo refractado. Por consiguiente. construyamos el trayecto que tendría un rayo luminoso en un prisma de vidrio (Fig. representa la normal de onda de la luz dentro del prisma. . Si la onda hubiese seguido propagándose en el aire. tangente al círculo de radio V y perpendicular a la normal de onda IO'. Construcción de la onda refractada por un prisma de vidrio según Huygens. ella genera una vibración luminosa que se propaga a la velocidad Vv y que tiene una dirección de propagación diferente a la onda incidente. Para obtener la posición de la onda refractada es necesario trazar el frente de onda de la luz dentro del prisma. Consideremos un rayo incidente IO al cual se asocia un frente de onda OS. tras una unidad de tiempo. prolongación del rayo incidente IO. es decir la dirección del rayo refractado OR. Para ello se traza desde el punto B la tangente al circulo de radio V v (esto es debido a que B pertenece al frente de la onda en el aire BS' y al frente de la onda dentro del prisma BZ. el cual es tangente al círculo de radio V v). el cual se propaga en el aire con una velocidad V. En el punto de incidencia O. Figura 3. Sin embargo. Supongamos además que la velocidad de la luz en el prisma de vidrio (Vv) es inferior a la velocidad V de la luz en el aire. tracemos 2 círculos concéntricos de radio V y V v los cuales representan respectivamente la superficie de la velocidad de los rayos en los medios aire y prisma. La recta perpendicular a este frente de onda BZ. su frente de onda ocuparía la posición O'S'. cuando la onda OS entra en el punto O del prisma. Esa onda incide sobre un prisma de vidrio PAP' de índice de refracción nv. . i = ION = ABS'= OBO' por consiguiente: sen i = sen OBO' = OO'/BO Por otra parte.Ahora. según la figura. de acuerdo con la Ley de Snell tenemos que: nv = sen i/sen r y. según la figura. r = RON'=OBR por consiguiente: sen r = sen OBR = OR/BO Por lo tanto: nv = sen i/ sen r = (OO'/BO) x (BO/OR) = OO'/OR es decir nv = V/Vv (ecuación 3) Relación que expresa el índice de refracción de un medio en función de las velocidades de la luz en los dos medios que ella recorre. En el proceso de dispersión elástica.En esta relación. absorción. emitiendo un fotón de energía más alta que los fotones iniciales. . Notemos finalmente que la construcción de la onda refractada a la salida del prisma se efectúa en un orden inverso a aquel aplicado a la entrada del prisma: en el punto D se construyen dos círculos de radios respectivos Vv y V. los fotones esparcidos tienen la misma energía que los fotones incidentes.000 Km/s. Ahora. se observan varios fenómenos: la reflexión de luz. siendo EF el frente de onda a la salida del prisma y DF su normal de la onda. A partir de este punto E se traza la tangente al círculo de radio V. El mecanismo de este fenómeno es el siguiente: como resultado de la acción de los fotones incidentes. es igual al inverso de la velocidad de la luz en ese medio. Se distinguen la dispersión elástica de fotones (dispersión Rayleigh) y la inelástica (Raman). los fotones esparcidos obtienen una energía aditiva gracias al intercambio energético entre los fotones incidentes y los niveles cuantificados de energía de la estructura poliatómica. En el caso de dispersión inelástica. transmisión y dispersión de fotones. Enseguida se construye la tangente al círculo de radio Vv y que es perpendicular a la dirección del rayo refractado (ORD). Fundamentos del método Cuando una estructura poliatómica se ilumina por un rayo láser (radiación monocromática del espectro visible). que es igual a 300. definiendo con ello el punto E al interceptar esa tangente la prolongación de la dirección AP'. el material irradiado obtiene temporalmente un nivel inestable y después vuelve a uno de los estados permitidos. se considera esta velocidad como unidad de velocidad (es decir C = 1) y por lo tanto el índice de refracción en un medio. que tienen una energía (ho) más alta que la del estado vibrante de la estructura poliatómica. V representa la velocidad de la luz en el aire. es decir C. para facilitar los cálculos y puesto que las velocidades con las cuales se trabaja en mineralogía óptica son relativamente próximas a C. aumenta con la cuarta potencia de la frecuencia y es más eficaz en longitudes de ondas cortas. En las moléculas polarizables. En este caso se muestra el estado superior que está en estado rotacional J. También es posible que los fotones incidentes interactuen con las moléculas de tal manera que ganen o pierdan energía. ya que se añade la energía de vibración a la energía del fotón incidente. Como se trata de un proceso de dos fotones. mientras que la dispersión Raman afecta solo 10-3 de todos los fotones esparcidos. en cm-1 (. Estas líneas se llaman "líneas de Stokes". el modo predominante de dispersión es la dispersión elástica llamada dispersión de Rayleigh. para la cual los niveles de energía de rotación dependen de un momento de inercia. con el exceso de energía liberada en forma de un fotón de menor energía. Aunque encuentra alguna aplicación en la espectroscopia vibracional de moléculas. Un análisis espectral de la luz dispersada en estas circunstancias. . La dispersión elástica es el proceso dominante. Tal dispersión inelástica se denomina dispersión Raman. por lo general más débiles. respecto a la longitud de onda de radiación inicial). Al igual que la dispersión de Rayleigh. Dispersión Raman Cuando la luz se encuentra con las moléculas del aire. la energía del fotón incidente puede excitar modos de vibración de las moléculas. de modo que los fotones dispersos son desplazados en frecuencia. Por ejemplo. Estas líneas. Si hay excitación significativa de estados excitados vibracionales de las moléculas en dispersión. el uso de fuentes infrarrojas directas en la espectroscopia es generalmente mucho más fácil. El esquema siguiente es una representación idealizada de una línea Raman producida por la interacción de un fotón con una molécula diatómica. con una dispersión asociada con un fotón entrante con energía igual al del estado J+2. En la espectroscopía Raman esta diferencia se presenta habitualmente en la escala de longitudes de onda. la dispersión producida por un rayo láser dirigido al penacho de una chimenea industrial. produciendo fotones dispersos con energías disminuidas en la cantidad de la energía de transición de vibración. puede ser utilizado para controlar los efluentes de los niveles de moléculas que pueden producir reconocibles líneas Raman. El estado electrónico superior de tal molécula puede tener diferentes niveles de energia vibracional y rotacional. Esta dispersión es responsable del color azul del cielo. entonces también es posible observar dispersión a frecuencias superiores a la frecuencia incidente. La espectroscopia Raman ha encontrado alguna aplicación en la monitorización remota de contaminantes. se llaman líneas anti-Stokes. la regla de selección es DJ = +/-2 para transiciones Raman rotacionales. La diferencia de energía entre los fotones incidentes y los esparcidos es una característica especial para cualquier material. La dispersión Raman puede implicar también transiciones rotacionales de las moléculas de las cuales se producen la dispersión. tanto cristalino como amorfo. la dispersión Raman depende de la polarizabilidad de las moléculas. revelará líneas espectrales satélites por debajo del pico de dispersión de Rayleigh a la frecuencia incidente. Thornton y Rex dibujan un fotón de energía ligeramente superior a la separación de energía de los dos niveles que se están dispersando. una intensa fuente de luz monocromática (láser) puede dar luz dispersada que incluya una o más "bandas laterales". Los proyectos actuales prevén la dispersión Raman. como una herramienta para la identificación de formas minerales en Marte. ya que las frecuencias de banda lateral contienen información sobre el medio de dispersión que podría ser útil para la identificación. Este proceso puede proporcioar información sobre el momento de inercia y por consiguiente la estructura de la molécula. 2016 / BIOINSTRUMENTAL2016 .Puesto que el efecto Raman depende de la polarizabilidad de la molécula. que están desplazadas por la diferencia de energía de rotación y/o vibración. Estos sensores remotos podría convertirse en una herramienta importante en la exploración planetaria. Esto es potencialmente muy útil para la detección a distancia. se puede observar en moléculas que no tienen momento dipolar neto y por tanto no produce espectro rotacional puro. Espectroscopia Raman 25 AGOSTO. En la dispersión Raman. Dispersión. En el otro. La dispersión Rayleigh es importante para el estudio de los estados vibracionales y rotacionales de las moléculas. en uno de ellos la luz dispersada tiene menor energía que la luz incidente (la que tiene menor frecuencia) y el efecto se llama dispersión Raman Stokes. el mismo dió nombre al fenómeno inelástico de dispersión de la luz que permite el estudio de rotaciones y vibraciones moleculares. llamada dispersión Rayleigh. Teoría de la espectroscopia Raman. Existen dos tipos de dispersión Raman (luz dispersada inelásticamente). Inelástica: Dentro de la inelástica existen dos tipos. Este tipo de espectroscopia presentan los fenómenos de dispersión inelástica. el efecto Raman fue descrito por el físico Chandra Sekhara Venkata Raman. 2. Se llama así a la desviación que sufre un haz de luz de su dirección de incidencia. de un láser de luz visible. una que tiene frecuencia más baja (longitud de onda mayor) y. esta clasificación lleva a tener nuevas fuentes que reemiten radiación en todas las direcciones (la luz dispersada). La interacción del vector de campo eléctrico de una onda electromagnética con los electrones del sistema con el que interactúa da lugar a la dispersión de la luz incidente. En la dispersión Rayleigh (misma frecuencia) no hay cambio en la energía de la luz incidente. o dispersión Raman. Existen dos tipos principales de dispersión. la que tiene frecuencia más alta (longitud de onda más corta) que la luz incidente. Breve reseña histórica. es decir tiene mayor frecuencia que la luz incidente. la luz dispersada tiene mayor energía que la luz incidente. 1. Raman realizó un experimento simple mediante el que pudo demostrar que el color azul del agua procedía de un fenómeno propio.1. Se ha demostrado que la eficiencia de dispersión es inversamente proporcional a la cuarta potencia de la longitud de onda. IR cercano o UV cercano monocromática. Estos saberes se inspiraron en los trabajos realizados anteriormente por Rayleigh. En el año 1928. 2. . más tarde expresado como la dispersión de la luz debido a su interacción con las moléculas de agua. Elástica: Misma frecuencia (longitud de onda) que la luz incidente. y se le llama dispersión Raman anti-Stokes. Se denomina espectroscopia Raman al método espectroscópico utilizado tanto en física como en química para el estudio de modos de baja frecuencia como vibraciones y otros. Para que una molécula ostente el efecto Raman. causado por la interacción con los fotones. la dispersión Raman Stokes suele ser mucho más potente que la dispersión anti-Stokes. La dispersión Raman contiene líneas Stokes y anti-Stokes.3. La intensidad dispersada es una función del ángulo con respecto al haz incidente. La intensidad de la luz incidente. una fracción de la energía puede ser transformada en varias formas de vibraciones que presenta la molécula.2. en cambio. 2. las líneas Raman son muy débiles. Es importante resaltar que sólo un pequeño fragmento de los fotones logra ser dispersado inelásticamente. la energía de la radiación incidente no es propicio para excitar la molécula a un nivel electrónico de energía superior. por lo general. si la molécula se encuentra inicialmente en un estado rotacional o vibracional excitado. la radiación incidente debe provocar una permutación en el momento dipolar o un cambio en la polarizabilidad molecular. siempre y cuando el sistema decaiga a un estado de menor energía que la del estado inicial se lo denomina efecto Raman anti- Stokes. Stokes y anti-Stokes.En el proceso Raman intervienen dos fotones de diferentes energías. sus frecuencias conciernen a la suma y diferencia de las frecuencias de la radiación incidente y las frecuencias vibracionales moleculares admitidas. así. existiendo la posibilidad de que la radiación dispersada tenga una energía superior que la incidente. simplemente 10-6 de la intensidad de la línea . La frecuencia de la luz incidente. Como habitualmente la cantidad de los estados excitados es mucho más mínima que la del estado fundamental. rotacional o vibracional de la molécula. si la radiación dispersada desperdicia la energía que es equivalente a la energía otorgada por las vibraciones moleculares se denomina efecto Raman Stokes.Dispersión Raman. En donde. el objetivo de la dispersión Raman es distorsionar el estado vibracional de la molécula. 2. Esta diferencia de energía es debida a un cambio de estado. motivo por el cual. De la interacción entre los fotones y una molécula. La intensidad de la luz dispersada depende de los siguientes factores: El tamaño de la partícula o molécula iluminada. La posición de observación. La dispersión Raman o efecto Raman emerge de la interacción entre la radiación incidente y la energía de los niveles moleculares (electrones) de una molécula iluminada. permitiendo de esa manera su observación. con la aparición de los láseres posibilitó la irradiación con un haz monocromático de elevada densidad de energía. ya que estos interfieren la señal Raman. halogenoides. Otras limitaciones de menor trascendencia son: Los análisis vibracionales significativos requieren de datos de sustitución isotópica extensa. . Sin embargo. Así mismo. Como la mayor parte de la radiación presenta la misma frecuencia (energía) que la radiación incidente original. Son activos en Raman compuestos como halógenos. Los factores que determinan la extensión del aumento de resonancia de modos vibracionales discretos no son generalmente bien obtenidos (por ejemplo. pues trazas de impureza fluorescente pueden impedir la obtención del espectro.Rayleigh. propicia que la observación del efecto sea relativamente dificultosa. como por ejemplo de Zn+2. Este problema algunas veces puede minimizarse con purificaciones extensivas de las muestras o destrucción de impurezas fluorescentes con rayos láser. sin embargo. estas técnicas son inútiles. si el culpable de la fluorescencia es la especie de interés. 4. Por ejemplo: La orina y el suero son muestras altamente fluorescentes por lo que dificultan su determinación con la espectroscopia Raman.1. ácido nítrico y ácido iohídrico. Son insensibles a las propiedades magnéticas de centros metálicos y No es útil para investigar centros metálicos no cromofòricos. 3. 4. Aplicaciones de la espectroscopia Raman. en excepción con las muestras fluorescentes. colores fabricados o preparaciones farmacéuticas. Espectro Raman de especies inorgánicas: Se pueden utilizar soluciones acuosas por lo que es una ventaja sobre el IR. Desventajas o limitaciones de la espectroscopia Raman. Determinación de posibles estructuras. algunas vibraciones pueden ser observadas debido al aumento de resonancia insignificante). en muestras de pintura. Permite calcular constantes de disociación de ácidos fuertes como: ácido sulfúrico. La espectroscopia Raman es utilizada en una extensa variedad de problemas.